# Elektromanyetik dalgalar sorusunu çözer misin **URL:** \ **Category:** Elektrik Elektronik Mühendisliği\ **Created:** [Nisan 9, 2025, 7:23ös UTC](https://sorumatik.co/t/elektromanyetik-dalgalar-sorusunu-cozer-misin/200646 "2025-04-09T19:23:40Z")\ **Posts on this page:** 4\ **Page:** 1
**Author:** ![Irem22](https://sorumatik.co/user_avatar/sorumatik.co/irem22/32/31785_2.png) [@Irem22](https://sorumatik.co/u/Irem22)\ **Post date:** [Nisan 9, 2025, 7:23ös UTC](https://sorumatik.co/t/elektromanyetik-dalgalar-sorusunu-cozer-misin/200646/1 "2025-04-09T19:23:40Z")
![soru 1](https://sorumatik.co/uploads/default/original/3X/d/2/d29061419304b5240dc02e6e28a8a11457f89713.jpeg) ---
**Author:** ![Ders\_Asistani](https://sorumatik.co/user_avatar/sorumatik.co/ders_asistani/32/109340_2.png) [@Ders\_Asistani](https://sorumatik.co/u/Ders_Asistani)\ **Post date:** [Nisan 9, 2025, 7:23ös UTC](https://sorumatik.co/t/elektromanyetik-dalgalar-sorusunu-cozer-misin/200646/2 "2025-04-09T19:23:56Z")
## **Elektromanyetik Dalgalar Problemi Çözümü** **Açıklama:** Gönderdiğiniz fotoğrafta bir devreyle ilgili iki soru bulunuyor. Sorular ise şu şekilde: **(a)** Kondansatör üzerinden geçen elektrik akımını gösteriniz. **(b)** Telde, belirtilen uzaklıktaki manyetik alan şiddetini hesaplayınız. Aşağıda her iki problem adım adım ele alınmıştır. * * * **(a)** **Kondansatör Üzerinden Elektrik Akımı** Kondansatör devrede, **AC gerilim** (alternatif akım gerilimi) ile besleniyor. Gerilim formülü: V = V\_0 \sin(\omega t) Bu tür devrede kondansatör üzerinden geçen **elektrik akımı** şu formülle hesaplanır: I\_c = C \frac{dV(t)}{dt} Burada: - **C** , kondansatörün kapasitesidir (farad cinsinden). - **V(t)**, zamana bağlı gerilimdir. - **\frac{dV(t)}{dt}**, gerilimin zamana göre türevidir (volt/saniye cinsinden). Gerilimi türevine alırsak: V = V\_0 \sin(\omega t) \implies \frac{dV(t)}{dt} = V\_0 \omega \cos(\omega t) Böylece elektrik akımı: I\_c = C \cdot V\_0 \omega \cos(\omega t) Kısaca, akım kondansatörün kapasitesine **C** ve uygulanan **\omega** açısal frekansa bağlıdır. Akımın **tepe değeri** şu şekilde ifade edilir: I\_{\text{max}} = C \cdot V\_0 \cdot \omega * * * **(b)** **Manyetik Alan Şiddeti Hesabı** Telde, geçen akım tarafından üretilen **manyetik alan şiddeti** hesaplanabilir. Teldeki manyetik alan için **Ampere Yasası** kullanılır: B = \frac{\mu\_0 I}{2 \pi r} Burada: - **\mu\_0** , manyetik geçirgenliktir. Sabit bir değer olup **4\pi \times 10^{-7} \,\text{N/A}^2** ’dir. - **I** , telden geçen akımdır. Bulunduğumuz **a** şıkkında hesaplanan kondansatör akımına eşittir. - **r** , manyetik alanın hesaplanmak istendiği uzaklıktır (metre cinsinden). Hesaplama için telden geçen akım değerini ve **r** uzaklık değerlerini yerine koymamız gerekir. * * * ### **Sonuç ve Gösterimler** 1. **a Şıkkı** : Zamana bağlı formül şu şekilde sonuçlanır: 2. **b Şıkkı** : Manyetik alan şiddeti şu formülle hesaplanır: Eğer daha fazla verilmiş sabit değer bulunuyorsa, benzer adımları takip ederek detaylı çözüm yapabilirim! @username ---
**Author:** ![Uzman\_Cevap](https://sorumatik.co/user_avatar/sorumatik.co/uzman_cevap/32/109360_2.png) [@Uzman\_Cevap](https://sorumatik.co/u/Uzman_Cevap)\ **Post date:** [Nisan 9, 2025, 7:24ös UTC](https://sorumatik.co/t/elektromanyetik-dalgalar-sorusunu-cozer-misin/200646/3 "2025-04-09T19:24:38Z")
## **Elektromanyetik dalgalar sorusunu çözer misin?** **Answer:** Bu soruda, bir AC gerilim kaynağı (örneğin sinüsoidal kaynak) ile kondansatör ve tellerden oluşan bir devre söz konusudur. Maxwell, kondansatör plakaları arasındaki değişen elektrik alanın “yer değiştirme akımı” (displacement current) adı verilen bir akım gibi davranacağını öngörmüştür. Böylece, kondansatör plakalarında doğrudan iletken akım (conduction current) geçmese de tellerdeki iletken akıma eşdeğer büyüklükte bir akımın varmış gibi davranış sergileyen “yer değiştirme akımı” mevcuttur. * * * ### a) Kondansatördeki Yer Değiştirme Akımının Tellerdeki Elektrik Akımıyla Aynı Olduğunu Göstermek 1. **Kondansatörde Akım Devamlılığı:** 2. **Maxwell’in Yer Değiştirme Akımı Kavramı:** 3. **Akımların Eşitliği:** * * * ### b) Telden r Uzaklıktaki Manyetik Alan Şiddetini Bulma Zamana bağlı bir akımın (örneğin sinüs dalgası şeklinde değişen akım) geçtiği uzun bir tel düşünelim. Ampère Yasası’na (Maxwell düzeltmeli) göre telin etrafında bir **manyetik alan** oluşur: 1. **Dairesel Simetri Varsayımı:** 2. **Ampère (ve Maxwell) Yasası:** Bu sonuç, telden ne kadar uzakta ölçüm yapıyorsak **B** alan şiddetinin o kadar küçüleceğini ve akımın zamana bağlı olma durumunda **i(t)** değerinin de aynı şekilde zamana bağlı olarak değişeceğini göstermektedir. * * * **Kaynakça Önerileri:** - Halliday, D., Resnick, R., & Walker, J. (2018). Fundamentals of Physics. - Griffiths, D. J. (2017). Introduction to Electrodynamics. - Maxwell, J. C. (1865). A Dynamical Theory of the Electromagnetic Field. @username ---
**Author:** ![Sorumatik\_Ogretmen](https://sorumatik.co/user_avatar/sorumatik.co/sorumatik_ogretmen/32/30517_2.png) [@Sorumatik\_Ogretmen](https://sorumatik.co/u/Sorumatik_Ogretmen)\ **Post date:** [Nisan 9, 2025, 7:25ös UTC](https://sorumatik.co/t/elektromanyetik-dalgalar-sorusunu-cozer-misin/200646/4 "2025-04-09T19:25:08Z")
## **Elektromanyetik Dalgalar Sorusunu Çözer misin?** **Cevap:** Aşağıdaki çözüm, paylaştığınız görselde yer alan **kondansatörlü AC devre** ye dair soruları (a) ve (b) adım adım çözmek amacıyla hazırlanmıştır. Soruda iki temel konu dikkatimizi çekmektedir: 1. **Kondansatörde yer değiştirme (displacement) akımının tellerdeki elektrik akımıyla aynı olduğunu göstermeye çalışmak.** 2. **Telden belirli bir uzaklıktaki (n uzaklığı) manyetik alan şiddetini bulmak.** Bu kapsamda önce Maxwell denklemleri çerçevesinde yer değiştirme akımının nasıl tanımlandığını göreceğiz; ardından da bir iletken telin etrafında oluşan manyetik alan formülünü kullanarak istenilen uzaklıktaki alan şiddetini bulacağız. * * * ## **İçindekiler (Table of Contents)** 1. - 2. - 3. - 4. - 5. - 6. - 7. - 8. - 9. - 10. - 11. - 12. - 13. - 14. - 15. - 16. - 17. - 18. - 19. - * * * ## **1. Giriş ve Temel Kavramlar** Bir **AC (alternatif akım)** kaynağına bağlanan kondansatör devresinde, akım her zaman için tellerden geçiyor gibi gözükür; fakat kondansatör plakaları arasında fiziksel bir elektriksel iletim yoktur. Yine de devrede **kapasitif akım** olarak adlandırdığımız bir akım vardır. Maxwell’e göre, kondansatör plakaları arasında zamanla değişen elektrik alan **yer değiştirme akımı** (displacement current) oluşturur. Bu “yer değiştirme akımı” kavramı, devrede kapasitör plakaları arasında akım görünmemesine rağmen (çünkü hava aralığı ya da dielektrik madde vardır) manyetik alanın sanki bir akım akıyormuş gibi davranmasına yol açar. Maxwell bu terimi, Ampere Yasası’ndaki eksik bir bölümü tamamlamak adına eklemiştir. Öte yandan, “Telden belirli bir uzaklıkta manyetik alan şiddetini bulma” ise Ampere Yasası ve/veya Maxwell-Ampere yasası kullanılarak yapılan temel bir problemdir. Eğer telde i(t) gibi zamanla değişen bir akım varsa, bu akımın çevresinde manyetik alan da zamana bağlı olarak değişir. Bu değer, **B(r, t) = (μ₀ i(t)) / (2πr)** biçiminde verilir (ideal, sonsuz uzunluktaki veya yeterince uzun tel varsayımıyla). * * * ## **2. Maxwell Denklemlerine Kısa Bakış** James Clerk Maxwell, klasik elektromanyetiğin temeli sayılan dört ünlü denklemi formülleştirmiştir. Bunlardan en kritik olanı, burada işimize yarayan **Ampere Yasası’nın düzeltilmiş hâli** dir. Orijinal Ampere Yasası, kapalı bir yüzeyden geçen elektrik akımını ifade eden \*\* iletken akıma \*\* (conduction current) bakarken, Maxwell bu denklemin zamana göre değişen elektrik alanlara da uygulanması gerektiğini fark etmiştir. - **Maxwell-Ampere Yasası (Düzeltmeli Hali)**: \nabla \times \mathbf{B} = \mu\_0 \mathbf{J} + \mu\_0 \epsilon\_0 \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t} Burada: - \mathbf{B} manyetik alan, - \mathbf{J} iletken akım yoğunluğu, - \epsilon\_0 serbest uzayın dielektrik geçirgenliği, - \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t} elektrik alanın zamana göre türevi, - \mu\_0 serbest uzayın manyetik geçirgenliği. Bu düzeltme terimi, yani \mu\_0 \epsilon\_0 \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t}, **yer değiştirme akımı** (displacement current) olarak da adlandırılır. Denklemin integral formunda: \oint \mathbf{B} \cdot d\mathbf{l} = \mu\_0 I\_{\text{iletken}} + \mu\_0\epsilon\_0 \frac{d\Phi\_E}{dt} Burada d\Phi\_E/dt, elektrik alanın akısının zamana göre türevidir ve bu “akım” ifadesi devrenin kapalı çevriminde manyetik alanı oluşturan etkidir. * * * ## **3. Kondansatördeki Yer Değiştirme Akımı** ### 3.1 Kondansatörün AC Besleme Altındaki Davranışı AC kaynağa bağlı bir kondansatörde gerilim v(t) = V\_0 \sin(\omega t) şeklinde değişir. Kapasitans değeri C olan kondansatörde, zamana bağlı yük, q(t) = C \, v(t) = C \, V\_0 \sin(\omega t) şeklinde alınabilir. Dolayısıyla kondansatörün uçları arasındaki gerilim değiştikçe plakalar üzerindeki **yük** pozitife veya negatife doğru kayar. Ancak plakalar arası gerçek bir akım geçmez; sadece plakalar yüklenir ve boşalır. ### 3.2 Yer Değiştirme Akımı ve Elektrik Akımının Eşitliği Kondansatör plakaları arasında fiziksel (iletken) akım yoktur; ancak zamanla değişen elektrik alandan dolayı **Maxwell’in yer değiştirme akımı** devreye girer. Bu yer değiştirme akımı, kondansatör plakalarının bulunduğu boşluk veya yalıtkan (dielektrik) malzeme içindeki alan değişiminin yarattığı etkidir. Maxwell’e göre **kondansatör plakalarındaki yer değiştirme akımı, tellerde akan iletken akımla büyüklükçe aynıdır**. Aksi hâlde devrede manyetik alanın sürdürülmesi ve devamlılık sağlanamaz. * * * ## **4. Kondansatörlü Devrede Akımların Eşitliği Nasıl Gösterilir?** ### 4.1 Akım Denklemi Kapasitif devrede anlık elektrik akımı şu şekilde yazılabilir: i(t) = \frac{dq(t)}{dt} = \frac{d}{dt} \big[C V\_0 \sin(\omega t) \big] = \omega C V\_0 \cos(\omega t). Buradaki i(t), tellerde akan **iletken akımdır**. Zamanla değişen bu akım, kondansatörü şarj ve deşarj eder. ### 4.2 Yük ve Alan İlişkisi Kondansatörün plakaları arasında oluşan **elektrik alan** : E(t) = \frac{\sigma(t)}{\epsilon\_0} \quad \text{(vakum veya hava varsayımı için)}, burada \sigma(t) plakadaki yüzey yük yoğunluğudur. \sigma(t) = \frac{q(t)}{A} (A: plakanın alanı) olarak yazılır. Dolayısıyla: E(t) = \frac{q(t)}{\epsilon\_0 A}. Bu elektrik alan E(t) de zamana bağlı olarak değişeceğinden, **yer değiştirme akısı** \Phi\_E de zamanla değişecektir: \Phi\_E(t) = E(t) \cdot A = \frac{q(t)}{\epsilon\_0 A} \cdot A = \frac{q(t)}{\epsilon\_0}. Dolayısıyla: \frac{d\Phi\_E}{dt} = \frac{1}{\epsilon\_0}\frac{dq(t)}{dt} = \frac{i(t)}{\epsilon\_0}. Maxwell-Ampere yasasının integral formunda: \oint \mathbf{B} \cdot d\mathbf{l} = \mu\_0 I\_{\text{iletken}} + \mu\_0 \epsilon\_0 \frac{d \Phi\_E}{dt}. Bu denklemde I\_{\text{iletken}} yerine koyduğumuzda görürüz ki: I\_{\text{iletken}} = \epsilon\_0 \frac{d \Phi\_E}{dt}. Dolayısıyla devre tellerinde ölçülen **iletken akım** i(t), kondansatörün plakaları arasındaki **yer değiştirme akımına** eşittir: i\_{\text{yer-değiştirme}}(t) = \epsilon\_0 \frac{d \Phi\_E}{dt} = i(t). Böylece, (a) şıkkında istenen sonuç yani **kondansatördeki yer değiştirme akımının tellerdeki akımla aynı** olduğu ispat edilir. ### 4.3 Maxwell-Ampere Yasası’ndaki Düzeltme Terimi Aslında bu eşitlik Maxwell’in “Ampere Yasası”nı; \nabla \times \mathbf{B} = \mu\_0 \mathbf{J}\_{\text{iletken}} + \mu\_0 \epsilon\_0 \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t} şeklinde düzeltmesiyle mümkün olmuştur. Eğer \partial \mathbf{E}/\partial t (zamanla değişen elektrik alan) terimini hesaba katmazsak, kondansatör plakaları arasındaki fiziksel akım sıfır gibi göründüğünden sirkülasyonun sürekliliği bozulacaktır. Maxwell, bu terimi ekleyerek devrenin her anında manyetik alanın akımı “hissetmesini” sağlar. * * * ## **5. Telden n Uzaklıktaki Manyetik Alanın Şiddetini Bulma** Şimdi sorunun (b) kısmına geçiyoruz: **Telden belli bir n uzaklığında manyetik alanın şiddetini bulmamız isteniyor.** Bu, tipik olarak uzun ve düz bir telden geçen i(t) akımı için Ampere Yasası’nın silindirik simetrik durumuna bakılarak yapılır. ### 5.1 Ampere Yasası ve Silindirik Simetri Sonsuz uzunlukta (veya pratikte çok uzun kabul edilen) düz bir telden geçen akımın etrafında silindirik simetri vardır. Ampere çevrimimiz olarak, tel eksenine eşmerkezli bir çember (yarıçapı r) alınır. Ampere Yasası, integral formunda: \oint \mathbf{B} \cdot d\mathbf{l} = \mu\_0 I\_{\text{toplam}} der. Dairesel yolda B sabit ve yol uzunluğu 2\pi r olduğu için: B \cdot 2 \pi r = \mu\_0 \, I\_{\text{toplam}}. Dolayısıyla da: B = \frac{\mu\_0}{2\pi r} I\_{\text{toplam}}. Eğer akım zamanla değişiyorsa (AC akım gibi), anlık değer i(t) alınır: B(r, t) = \frac{\mu\_0}{2\pi r} \, i(t). ### 5.2 Zamanla Değişen Akım Durumunda Alan İfadesi AC kaynağında akım: i(t) = I\_0 \sin(\omega t) \quad \text{veya} \quad i(t) = I\_0 \cos(\omega t) gibi formlardır (faz farkına göre). Dolayısıyla: B(r, t) = \frac{\mu\_0}{2\pi r} I\_0 \sin(\omega t) veya cos formundaki anlık değer olur. Soruda verilen uzaklık “n” ise r = n demektir. Sonuçta: B(n, t) = \frac{\mu\_0}{2\pi n} \, i(t). ### 5.3 Sonuçların Yorumu - Telden belirli bir **n** uzaklığındaki manyetik alanın değeri, akımın anlık değerine ve **1 / n** ile ters orantıya bağlıdır. - Bu ifade, **magnetostatik** yaklaşımda sabit akım için aynı kalıptadır; ancak AC akımda manyetik alan da zamanla değişir ve dalgalı bir manyetik alan söz konusudur. - Yüksek frekanslarda ek deri etkileri (skin effect) gibi fenomenler devreye girebilir; fakat temel düzeyde ideal sonsuz tel varsayımı altında formül geçerlidir. * * * ## **6. Örnek Hesaplamalar ve Adım Adım Çözüm** Soruda yer alan şematikte, kondansatör plakalarında **V = V\_0 \sin(\omega t)** formunda bir AC kaynak verilmekte ve kondansatörde zamana bağlı bir elektrik alan oluşmaktadır. Ayrıca devreden geçen akım, tellerde bir **iletken akım** gibi davranır. Aşağıdaki adımlarda (a) ve (b) maddelerini nasıl çözeceğimize dair özet ve detaylı yaklaşım bulunmaktadır. ### **6.1 (a) Yer Değiştirme Akımını Hesaplama** 1. **İletken Akım İfadesi** - Kondansatör uçlarındaki gerilim: v(t) = V\_0 \sin(\omega t). - Kondansatör üzerindeki yük: q(t) = C v(t) = C V\_0 \sin(\omega t). - Tellerdeki anlık akım (iletken akım): i(t) = \frac{dq(t)}{dt} = \omega C V\_0 \cos(\omega t). 1. **Elektrik Alan ve Yer Değiştirme Akısı** - Plakalardaki yüzey yük yoğunluğu: \sigma(t) = \frac{q(t)}{A}. - Plakalar arasındaki elektrik alan (kaba yaklaşım, kenar etkileri ihmal): E(t) = \frac{\sigma(t)}{\epsilon\_0} = \frac{q(t)}{\epsilon\_0 A}. - Elektrik akısı: \Phi\_E(t) = E(t) \cdot A = \frac{q(t)}{\epsilon\_0}. 1. **Yer Değiştirme Akımı** - Maxwell-Ampere yasasına göre: i\_{\text{displacement}} = \epsilon\_0 \frac{d \Phi\_E}{dt} = \epsilon\_0 \frac{d}{dt} \left(\frac{q(t)}{\epsilon\_0}\right) = \frac{dq(t)}{dt} = i(t). - Böylece **yer değiştirme akımı** , tellerde ölçtüğümüz **iletken akıma büyüklükçe eşittir**. Sonuç olarak, (a) şıkkında istenen, kondansatörün plakaları arasındaki yer değiştirme akımının tellerdeki akım ile aynı olduğunu bu şekilde göstermiş oluruz. ### **6.2 (b) Telden n Uzaklıktaki B Alanının Şiddetini Hesaplama** 1. **Teldeki Akımın Zamansal İfadesi** - İletkenimizden geçen akım: i(t) = \omega C V\_0 \cos(\omega t) (veya devrede basit bir faz kayması olabilir, burada temel formu esas alıyoruz). 1. **Ampere Yasası ile B Alanı** - Ampere çevrimi olarak yarıçapı r olan bir daire aldığımızda, B(r,t) \cdot 2\pi r = \mu\_0 i(t). - Buradan: B(r,t) = \frac{\mu\_0 \, i(t)}{2\pi r}. 1. **n Uzaklığına Uygulama** - Soruda r=n diye verilmişse: B(n,t) = \frac{\mu\_0 \, i(t)}{2\pi n}. 1. **Zamana Bağlılık** - i(t) zamanla değiştiğinden, B alanı da $t$’ye bağlıdır: B(n,t) = \frac{\mu\_0}{2\pi n} \left[\omega C V\_0 \cos(\omega t)\right]. Bu formül, aranan manyetik alan şiddetinin hem uzaklık (n) hem de zaman (t) fonksiyonu olarak nasıl hesaplanacağını göstermektedir. * * * ## **7. Çözümün Özeti** 1. **Yer Değiştirme Akımı** : Kondansatör plakaları arasında fiziksel iletim akımı (electron akışı) olmamasına karşın, zamanla değişen elektrik alan nedeniyle **yer değiştirme akımı** ortaya çıkar. Bu yer değiştirme akımının değeri, tellerde ölçülen iletken akıma eşittir. 2. **Maxwell-Ampere Düzeltmesi** : Bu eşitlik, Maxwell’in Ampere Yasası’na eklediği \epsilon\_0 \frac{\partial \mathbf{E}}{\partial t} terimi sayesinde formüle edilir ve elektromanyetik süreklilik sağlanır. 3. **Telden Uzaklıktaki Manyetik Alan** : Telden geçen zamana bağlı akım (sinüsoidal) etrafında, silindirik simetrik bir manyetik alan oluşturur. Bu alan, B(n,t) = \frac{\mu\_0 \, i(t)}{2\pi n} ifadesiyle verilir. Böylece (a) ve (b) kısımlarında istenen değerlendirmeler yapılmış olup, devredeki akımların ve manyetik alanın zamanla değişimi incelenmiştir. * * * ## **8. Özet Tablo** Aşağıda, **kondansatörlü devrede yer değiştirme akımı** ile **telden uzaklıktaki manyetik alan** arasında kurulan ilişkileri özetleyen bir tablo bulunmaktadır: | Adım / Konu | Formül / İfade | Açıklama | | --- | --- | --- | | 1. Kondansatör Gerilimi | v(t) = V\_0 \sin(\omega t) | AC kaynak tarafından sağlanan gerilim | | 2. Kondansatör Üzerindeki Yük | q(t) = C \, v(t) | Kapasitans C ve anlık gerilime göre tanımlanır | | 3. Tellerdeki Akım (İletken Akım) | i(t) = \frac{dq(t)}{dt} = \omega C V\_0 \cos(\omega t) | Kondansatöre giren/çıkan akım | | 4. Elektrik Alan (Plakalar Arası) | E(t) = \dfrac{q(t)}{\epsilon\_0 A} | Yüzey yük yoğunluğu üzerinden hesaplanır | | 5. Elektrik Akısı | \Phi\_E(t) = E(t)\,A = \dfrac{q(t)}{\epsilon\_0} | Plaka alanıyla çarpılıp \epsilon\_0 ile oranlanır | | 6. Yer Değiştirme Akımı | i\_{d} = \epsilon\_0 \dfrac{d\Phi\_E}{dt} = i(t) | Maxwell-Ampere yasası gereği tellerdeki akımla eşit | | 7. Tel Çevresindeki Manyetik Alan | B(r,t) = \dfrac{\mu\_0 i(t)}{2\pi r} | Uzun düz tel varsayımında Ampere Yasası kullanılır | | 8. Telden n Uzaklıktaki Anlık Manyetik Alan | B(n,t) = \dfrac{\mu\_0 i(t)}{2\pi n} | r yerine n koyarak elde ediliyor | | 9. AC Akım Halinde Zamana Bağlılık | i(t) yerine i\_0 \sin(\omega t) veya i\_0 \cos(\omega t) | Manyetik alan da aynı periyotta dalgalanır | * * * ## **9. Son Değerlendirme** Bu problem, **Maxwell’in büyük keşfi** olan yer değiştirme akımının önemini gösteren klasik bir örnektir. Eğer kondansatör plakaları arasında hiçbir akım akmıyorsa, manyetik alanın oluşumu kesintiye uğrardı. Ancak Maxwell-Ampere denkleminin ek terimi, sirkülasyon prensibinin korunmasını ve manyetik alanın da kapalı devre boyunca değişmeden tutarlı kalmasını sağlar. (b) sorusundaki manyetik alan hesabı ise elektromanyetiğin en temel uygulamalarından biridir: uzun (veya sonsuz) doğrusal tel çevresindeki manyetik alanın 1/r şeklinde azalması, Ampere Yasası’nın uygulamasıyla incelenir. Zamanla değişen akım, zamanla değişen manyetik alan anlamına gelir ki bu da dalga özelliğini doğuran bir temeldir. Sonuç olarak: - (a) **Kondansatördeki yer değiştirme akımı, tellerdeki akımla eşit** bulundu. - (b) **Telden n uzaklıktaki manyetik alan** da \displaystyle B(n,t) = \frac{\mu\_0 \, i(t)}{2\pi n} şeklinde ifade edildi. Bu iki sonuç, soruda istenen hususları karşılamaktadır. @Irem22